ボーア＝ファン・リューエンの定理

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ボーア＝ファン・リューエンの定理（―のていり、Bohr-van Leeuwen theorem）は固体物理学の定理であり、古典力学を適用すると熱平衡にある物質の磁化は0であるという定理である。これは古典力学では電子の集団の自由エネルギーは磁場に依存しないことから導かれる。これにより磁性は量子力学的効果だけによるものであり、よって古典物理学では反磁性、常磁性、強磁性などを説明できないということを意味する^[1]。ヴァン・ヴレックはボーア＝ファン・リューエンの定理を簡潔に「いかなる有限の温度、有限の電場・磁場の下でも、熱平衡にある電子集団の磁化は結局はないに等しい。」と述べた^[2]。

[編集] 歴史

今日ボーア＝ファン・リューエンの定理として知られている定理は、1911年にニールス・ボーアが発見してその博士論文の中で発表し^[3]、その後1919年にH. J. van Leuwenによって再発見されその博士論文の中で発表した^[4] ^[5]。1932年、ヴァン・ヴレックは電気感受率と磁化率についての著書の中でボーアの最初の理論を形式化し、拡張した^[6]。この定理の発見の重要な点は、古典力学の範囲では反磁性、常磁性、強磁性などの磁性を説明できず、それらを説明するには量子力学と相対性理論が必要不可欠であるということである^[5]。

[編集] 証明

ボーア＝ファン・リューエンの定理は、磁性を説明するには量子力学が必要だと数学的に証明している。

磁場がない状態での電子の運動エネルギーは

$\frac{\boldsymbol{p}^2}{2m}$

であり、したがってマクスウェル＝ボルツマン統計によると分配関数の運動エネルギーに依存する部分は

$Z_0 = \int^{+\infty}_{-\infty}\exp{\left(-\frac{1}{k_\mathrm{B}T}\frac{\boldsymbol{p}^2}{2m}\right)}d\boldsymbol{p}$

である。一方、磁場 $\boldsymbol{B}$ によるベクトルポテンシャル $\boldsymbol{A}$ 下での運動エネルギーは

$\frac{\boldsymbol{p}^2}{2m} \rightarrow \frac{\left(\boldsymbol{p}-e\boldsymbol{A}/c\right)^2}{2m}$

へと変化する。しかし分配関数は

$Z_B = \int^{+\infty}_{-\infty}\exp{\left(-\frac{1}{k_\mathrm{B}T}\frac{\left(\boldsymbol{p}-e\boldsymbol{A}/c\right)^2}{2m}\right)}d\boldsymbol{p}$

$= Z 0$

となり、磁場のない場合に等しい。これは積分範囲が $-\infty \rightarrow +\infty$ であるためである。

よって分配関数から

$F = - k B T ln Z$

によって計算されるヘルムホルツの自由エネルギーも磁場に依存しない。よって磁化は

$\boldsymbol{M} = -\frac{\partial F}{\partial \boldsymbol{B}} = 0$

となり、磁場によって磁化が生じない。

[編集] 量子論

古典力学では分配関数は $\boldsymbol{r}, \boldsymbol{p}$ についての積分であったが、量子力学では跡を用いて

$Z = \operatorname{Tr}( e^{-\beta \mathcal{H}})$

と表される。このため古典力学では、変数 $\boldsymbol{p}$ と $\boldsymbol{A}$ は可換（交換法則を満たす）であるのに対し、量子力学ではこれらの変数が非可換であるため0でない項が残り、この項が実際に観測される現象を記述する項となる。

この理論は後に拡張され、その拡張された理論では一般相対性理論を考慮に入れる必要がある。近似 $\hbar \to 0$ と $c \to 0$ の近似の元では、2つの磁気的効果が打ち消しあう。よって磁性は相対論的量子力学の効果なのである。

[編集] 定理の適用

ボーア＝ファン・リューエンの定理はいくつかの分野で応用されている。その例としてはプラズマ物理学^[7]や電気力学、電気工学などがあげられる。

[編集] 脚注と参考文献

^ Aharoni, Amikam (1995). Introduction to the Theory of Ferromagnetism. Oxford: Oxford Oxford Science Publications.
^ “At any finite temperature, and in all finite applied electrical or magnetical fields, the net magnetization of a collection of electrons in thermal equilibrium vanishes identically.” History of magnetism.
^ Niels Bohr, "Studier over Metallernes Elektrontheori", Københavns Universitet (1911)
^ Hendrika Johanna van Leeuwen, "Problèmes de la théorie électronique du magnétisme", Leiden University (1919), and Journal de Physique et le Radium, Vol.2 No.12 p.361 (1921)
^ ^い ^ろ "A history of Magnetism, Physics, Trinity College Dublin.". 2008-10-27 閲覧。
^ "2008 APS March Meeting". APS. 2008-10-27 閲覧。
^ "Plasma Stability and the Bohr-Van Leeuwen Theorem (1967)". Nasa. 2008-10-27 閲覧。

Getzlaff ,Mathias. Fundamentals of Magnetism . Springer ,

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最終更新 2009年9月29日 (火) 15:35 （日時は個人設定で未設定ならばUTC）。
【ボーア＝ファン・リューエンの定理】変更履歴

[0] Aharoni, Amikam (1995). Introduction to the Theory of Ferromagnetism. Oxford: Oxford Oxford Science Publications.

[1] “At any finite temperature, and in all finite applied electrical or magnetical fields, the net magnetization of a collection of electrons in thermal equilibrium vanishes identically.” History of magnetism.

[2] Niels Bohr, "Studier over Metallernes Elektrontheori", Københavns Universitet (1911)

[3] Hendrika Johanna van Leeuwen, "Problèmes de la théorie électronique du magnétisme", Leiden University (1919), and Journal de Physique et le Radium, Vol.2 No.12 p.361 (1921)

[history-4] い ^ろ "A history of Magnetism, Physics, Trinity College Dublin.". 2008-10-27 閲覧。

[5] "2008 APS March Meeting". APS. 2008-10-27 閲覧。

[6] "Plasma Stability and the Bohr-Van Leeuwen Theorem (1967)". Nasa. 2008-10-27 閲覧。

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