質点

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質点（しつてん）とは、力学上の概念として考えられる、質量のみを有し大きさなどのほかの属性を持たない「もの」。質点の本質は内部自由度を持たないと言うことである。

『質点』は純粋に力学上の模型であって実用的なものではないという誤解があるが、球対称な質量分布を持つ物体は（当然球形である）その重心運動を計算する際には、その中心に位置し全質量を持つ『質点』として扱えることが、初等的な積分計算で証明できる。従って、惑星運動の計算などは基本的に質点の運動として計算でき、多少の球対称性の破れ（地球を例に取れば、陸地と海洋の違いなど）より他天体の影響のほうが遥かに大きな問題となる。

多数の質点が存在する系を質点系という。この場合の多数とは、質点の数が明確でないということで、質点の数は文字(通例n)で表され、個々の質点を「～番目の質点」と表すことが多い。

[編集] 質点系の力学

[編集] 質点の運動方程式

[編集] 重心の運動方程式

詳細は「運動量保存の法則」を参照

古典力学において、質量は物体がどんな状況にあろうと変化しない値なので、質量m、速さ $\vec{v}$ 、位置座標 $\vec{r}$ の質点の運動方程式を次のように表すことができる。

$\vec{F}=m\frac{d^2\vec{r}}{dt^2}=m\frac{d\vec{v}}{dt}=\frac{d\vec{p}}{dt}$

ここで、 $\vec{p}$ は運動量と呼ばれる物理量である。質点が複数ある質点系において、重心と呼ばれる座標 $\vec{r}_G$ が存在する。質点系の質点は互いに離れてばらばらに運動しているが、すべての質点の質量を持ち、その運動は質点系そのものの運動とみなせる質点を扱うことができる。その質点が重心であり、その運動方程式を重心の運動方程式という。

$M\frac{d^2\vec{r}_G}{dt^2}=\frac{d\vec{P}}{dt}=\sum_{i=1}^N F_i$

ここで、Mは質点系内の全質量(重心の質量)、Nは質点の個数、 $\vec{P}$ は全運動量(重心の運動量)、 $F i$ はi番目の質点に働く外力である。重心の運動量は内力には依存せず、したがって、外力が働いていない系、または外力の総和が0の系では全運動量 $\vec{P}$ は保存される。

質点の個数Nが無限にあり、連続的に分布している系では、重心座標は次のように表される。

$\begin{align} \vec{r}_G & \equiv \frac{1}{M}\int_{V}^{} \vec r\, dm \\ & =\frac{1}{M}\int_{V}^{} \vec r\rho (\vec r)\, dV \\ & =\frac{1}{M}\iiint_{V}^{} \vec r\rho (\vec r)\, dx\,dy\,dz \\ \end{align}$

$M\equiv \int_{V}^{} \, dm=\int_{V}^{} \vec r\rho (\vec r)\, dV=\iiint_{V}^{} \vec r\rho (\vec r)\, dx\,dy\,dz$

ここで、 $\rho (\vec r)$ は位置 $\vec{r}$ での質点の密度を示し、積分領域 $V$ は質点の分布している領域に亘っている。

[編集] 相対座標の運動方程式

詳細は「換算質量」を参照

AとBの2つの質点がある。AとBはそれぞれ座標は $\vec{r}_A,\vec{r}_B$ 、質量は $m A, m B$ 、速さは $\vec{v}_A,\vec{v}_B$ である。作用・反作用の法則を考慮して、Aの運動方程式に $m B$ を掛け、Bの方程式には $m A$ を掛けて引き算すれば

$m_Am_B\frac{d^2(\vec{r}_B-\vec{r}_A)}{dt^2}=(m_A+m_B)\vec{F}_{BA}+m_A\vec{F}_B-m_B\vec{F}_A$

となり、外力がないとき上式は次のようになる。

$\frac{m_1m_2}{m_1+m_2}\frac{d^2(\vec{r}_B-\vec{r}_A)}{dt^2}=\vec{F}_{BA}$

この式は、座標を $\vec{r}\equiv \vec{r}_B-\vec{r}_A$ 、質量を $\mu\equiv \frac{m_Am_B}{m_A+m_B}$ とする質点の運動方程式とみなすことができる。 $\vec{r}$ を相対座標、μを換算質量と呼ぶ。したがって、上の運動方程式は

$\mu\frac{d^2\vec{r}}{dt^2}=\mu\frac{d\vec{v}}{dt}=\vec{F}_{BA}$

のようにあらわされ、ちょうど換算質量を持つ質点が、相対速度で運動するときの運動方程式とみなせる。これを相対座標の運動方程式という。

とくに $m_A\ll m_B$ のときには、換算質量は小さいほうの質量 $m A$ に等しいとみなせる。

$\mu =\frac{m_Am_B}{m_A+m_B}\fallingdotseq m_A$

この場合には、ちょうど静止した大きな質量 $m B$ からの力を受けて運動する、質量 $m A$ の質点の運動方程式を表すことになる。たとえば、地球の周りを回る人工衛星は、静止している地球からの引力を受けて運動していると近似的に扱うことができる。

[編集] 衝突

ここでは、AとBの2つの質点が衝突したとき、その前後の運動を記述する。このとき、外力が働かず、位置エネルギーは0か無視できる程度のものとする。運動量保存の法則から、衝突前後の運動量をそれぞれ $p A, p B, p' A, p' B$ とすれば、

$\vec{p}_A+\vec{p}_B=\vec{p'}_A+\vec{p'}_B$

となり、衝突時に運動エネルギーが保存されているなら、

$\frac{\vec{p}_A^2}{2m_A}+\frac{\vec{p}_B^2}{2m_B}=\frac{\vec{p}_A'^2}{2m_A}+\frac{\vec{p}_B'^2}{2m_B}$

が成り立ち、このときの衝突を弾性衝突または完全弾性衝突という。これ以外、すなわち運動エネルギーが保存されていないときの衝突を非弾性衝突といい、特に衝突後にとが一体となって運動したときは完全非弾性衝突と呼ぶ。

反発係数eを用いた場合、e=1のときが弾性衝突、 $0 < e < 1$ のときに非弾性衝突、e=0の場合では完全非弾性衝突と定義する。

現実には運動エネルギーは保存されず、熱エネルギーや振動エネルギーなどに一部変化する。実際には物体は質点ではないので回転運動エネルギーや変形のエネルギーなどにも変化する。

[編集] 1次元の衝突

相対速度の方向に座標軸をとり、質量が $m A, m B$ の2つの質点の座標軸上の衝突について記述する。運動量保存の法則から、

$m_A\vec{v}_A+m_B\vec{v}_B=m_A\vec{v'}_A+m_B\vec{v'}_B$

よって、反発係数の定義から、衝突後の速度は次のように表され、

$\vec{v'}_A=\vec{v}_A+\frac{m_B}{m_A+m_B}(\vec{v}_B-\vec{v}_A)(1+e)$

$\vec{v'}_B=\vec{v}_B+\frac{m_A}{m_A+m_B}(\vec{v}_A-\vec{v}_B)(1+e)$

衝突前後の運動エネルギーの差は

$\frac{1}{2}(m_A\vec{v}_A^2+m_B\vec{v}_B^2)-\frac{1}{2}(m_A\vec{v}_A'^2+m_B\vec{v}_B'^2)=\frac{1}{2}\frac{m_Am_B}{m_A+m_B}(\vec{v}_A-\vec{v}_B)^2(1+e^2)$